在无限大的固体中，压力波和剪力波是共存的，而且两种波的传播速度并不相同，剪力波速大约为压力波速的60%。它们的频率可认为是相互独立的频率，在气体中只有压力波存在，声速在一个大气压SF6气体中的传播速度为156m/s。
在复杂的结构中，如GIS中，声波形式变得更复杂。大量的附加波掺杂在其中。这些复杂的声波可分解为压力波和剪力波，而且依靠结构的几何形状、边界条件、材料等。一般情况下，每种形式都有其自己的相速度和波群速度，相速度和群速度都由频率决定。
对于声波特性来说，当GIS密封的管壁厚度和平板厚度相同时，GIS管壁与平板具有的相同的特性。在管壁内存在零次和一次两种基本波，如图1所示。零次波一般为弯曲波和半纵向波。相速度和波群速度随频率变化的关系见图2所示。如图中所示，速度取决于平板厚度和频率的乘积，如果乘积小于2mmMHz，则只产生了零次波。
图1 平板内的波形
λ=Cph/f
其中f为频率。声信号沿壁的传播速度由波群速度决定，波群速度亦可称信息传播速度。当研究平板中的局部放电时，搞清声波在SF6气体和壳体之间界面的传播情况是非常重要的。在气体中，平板中激发的平面波受一定的约束：平行于平板的成份，其波长λ必等于实际频率的波长，即为：
λ平极= λ/sinφ
相应的，入射角度φ取决于频率和气体中信号相速度。对于最重要的平面波而言，最低频率成份以最倾斜角度入射到管壁，而高频成份则以稍小的角度φ入射。如果声信号的频率不满足上面所示的关系式，则不会入射到管壁。
此外，两种媒介的声阻抗是非常不同的，能够穿过两种媒介的很少。目前来说，提高气体压力可以提高穿透率。
图2 相速度和波群速度与频率的关系
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